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        最簡單的衍射光柵是在不透明材料上具有一排周期性分布的裂縫，如圖2.3.10a所示。入射光波在一定的方向上被衍射，該方向與波長和光柵特性有關(guān)。圖2.3.10b表示光通過有限數(shù)量的裂縫后，接收到的衍射光強(qiáng)分布。由圖可見，沿一定的方向（θ）具有很強(qiáng)的衍射光束，根據(jù)它們出現(xiàn)位置的不同，分別標(biāo)記為零階（中心）及其分布在其兩側(cè)的一階和二階光波等。假如光通過無限數(shù)量的裂縫，則衍射光波具有相同的強(qiáng)度。事實(shí)上，任何折射率的周期性變化，都可以作為衍射光柵，衍射光柵解復(fù)用器將在后面介紹。

        我們假定入射光束是平行波，因此裂縫變成相干光源。并假定每個(gè)裂縫的寬度a比把裂縫分開的距離d更小，如圖2.3.10a所示。從兩個(gè)相鄰裂縫以角度θ發(fā)射的光波間的路徑差是dsinθ，由式（2.2.3）可知，Δz=dsinθ=（Δ?/2π）λ=mλ，令m=Δ?/2π，所以，所有這些從一對相鄰裂縫發(fā)射的光波相長干涉的條件是路徑差dsinθ一定是波長的整數(shù)倍，即

很顯然，相消干涉的條件是路徑差dsinθ一定要等于半波長的整數(shù)倍，即